Partie 1
1. L’onde qui se propage à la surface de l’eau est-elle transversale ou longitudinale? Justifier.
🡺 L’onde qui se propage à la surface de l’eau est transversale car le déplacement des points du milieu de propagation atteint par la perturbation est perpendiculaire à la direction de propagation de l’onde.
2. Déterminer la longueur d’onde λ \lambda λ de l’onde étudiée.
🡺 La longueur d’onde λ \lambda λ est la distance entre deux crêtes ou deux creux. λ = 1 , 5 c m \lambda=1,5 \mathrm{~cm} λ = 1 , 5 cm
3. Déduire la célérité V V V de l’onde à la surface de l’eau.
🡺 La célérité V V V :
V = λ . N V = 1 , 5.1 0 − 2 × 20 V = 0.3 m ⋅ s − 1 \begin{array}{l} V=\lambda . N \\ V=1,5.10^{-2} \times 20 \\ V=0.3 \mathrm{~m} \cdot \mathrm{s}^{-1} \end{array} V = λ . N V = 1 , 5.1 0 − 2 × 20 V = 0.3 m ⋅ s − 1
4. Le point M, situé à la distance 𝑑 = 𝑆 𝑀 𝑑 = 𝑆𝑀 d = SM du point S S S , est le front de l’onde à l’instant de date t 1 t_{1} t 1 . Exprimer le retard temporel τ \tau τ du mouvement de M M M par rapport au mouvement de S S S , en fonction de la période T T T de l’onde. Calculer τ \tau τ .
🡺 L’onde parcourt la distance en une durée T T T . Le point M M M s’éloigne de la source d’une distance S M = 2 λ SM=2\lambda SM = 2 λ donc le retard temporelle du point M M M est:
τ = 2 T = 2 N τ = 2 20 = 0.1 s \begin{array}{l} \tau=2 T=\frac{2}{N} \\ \tau=\frac{2}{20}=0.1 s \end{array} τ = 2 T = N 2 τ = 20 2 = 0.1 s
Partie 2
1. Parmi les deux noyaux, 86 222 R n { }_{86}^{222} R n 86 222 R n et 84 218 P o { }_{84}^{218} P o 84 218 P o , lequel est le plus stable ? justifier la réponse.
Puisque:
ξ ( 86 222 R n ) = 7 , 69 M e V / nucl e ˊ on < ξ ( 84 218 P o ) = 7 , 73 M e V / nucl e ˊ on \xi\left({ }_{86}^{222} \mathrm{Rn}\right)=7,69 \mathrm{MeV} / \text { nucléon }<\xi\left({ }_{84}^{218} \mathrm{Po}\right)=7,73 \mathrm{MeV} / \text { nucléon } ξ ( 86 222 Rn ) = 7 , 69 MeV / nucl e ˊ on < ξ ( 84 218 Po ) = 7 , 73 MeV / nucl e ˊ on
Donc: le noyau 84 218 P o { }_{84}^{218} P o 84 218 P o est plus stable que le noyau 86 222 R n { }_{86}^{222} R n 86 222 R n .
2. l’énergie de liaison d’un noyau d’hélium 2 4 H e { }_{2}^{4} \mathrm{He} 2 4 He
On a:
ξ ( 2 4 H e ) = E l ( 2 4 H e ) A \xi\left({ }_{2}^{4} \mathrm{He}\right)=\frac{E_{l}\left({ }_{2}^{4} \mathrm{He}\right)}{A} ξ ( 2 4 He ) = A E l ( 2 4 He )
→ E l ( 2 4 H e ) = A E ( 2 4 H e ) \rightarrow \quad E_{l}\left({ }_{2}^{4} H e\right)=A E\left({ }_{2}^{4} H e\right) → E l ( 2 4 He ) = A E ( 2 4 He )
→ E l ( 2 4 H e ) = A E ( 2 4 H e ) → E l ( 2 4 H e ) = 4 × 7 , 07 = 28 , 28 M e V \rightarrow \quad E_{l}\left({ }_{2}^{4} \mathrm{He}\right)=A E\left({ }_{2}^{4} \mathrm{He}\right) \quad \rightarrow \quad E_{l}\left({ }_{2}^{4} \mathrm{He}\right)=4 \times 7,07=28,28 \mathrm{MeV} → E l ( 2 4 He ) = A E ( 2 4 He ) → E l ( 2 4 He ) = 4 × 7 , 07 = 28 , 28 MeV
3. On a:
E lib e ˊ r e ˊ e = ∣ E l ( 222 86 R n ) − [ E l ( 84 218 P o ) − E l ( 2 4 H e ) ] ∣ E_{\text {libérée }}=\left|E_{l}\left(\begin{array}{c}222 \\\mathbf{8} 6\end{array} \mathbf{R} \boldsymbol{n}\right)-\left[E_{l}\left({ }_{\mathbf{8 4}}^{\mathbf{2 1 8}} \mathbf{P o}\right)-E_{l}\left({ }_{2}^{\mathbf{4}} \mathbf{H} \boldsymbol{e}\right)\right]\right| E lib e ˊ r e ˊ e = ∣ ∣ E l ( 222 8 6 R n ) − [ E l ( 84 218 Po ) − E l ( 2 4 H e ) ] ∣ ∣
E lib e ˊ r e ˊ e = ∣ 222 ξ ( 222 86 R n n ) − [ 88 ξ ( 84 28 P o ) − E l ( 2 4 H e ) ] ∣ E lib e ˊ r e ˊ e = ∣ 222 × 7 , 69 − [ 88 × 7 , 73 − 28 , 28 ] ∣ E lib e ˊ r e ˊ e = 6 , 24 M e V \begin{gathered} E_{\text {libérée }}=\left|222 \xi\left(\begin{array}{c} 222 \\ 86 \end{array} \mathbf{Rn} n\right)-\left[88 \xi\left({ }_{\mathbf{8} 4}^{\mathbf{2} \mathbf{8}} \mathbf{P o}\right)-E_{l}\left({ }_{2}^{4} \mathrm{He}\right)\right]\right| \\ E_{\text {libérée }}=|222 \times 7,69-[88 \times 7,73-28,28]| \\ E_{\text {libérée }}=6,24 \mathrm{MeV} \end{gathered} E lib e ˊ r e ˊ e = ∣ ∣ 222 ξ ( 222 86 Rn n ) − [ 88 ξ ( 8 4 28 Po ) − E l ( 2 4 He ) ] ∣ ∣ E lib e ˊ r e ˊ e = ∣222 × 7 , 69 − [ 88 × 7 , 73 − 28 , 28 ] ∣ E lib e ˊ r e ˊ e = 6 , 24 MeV
4. L’instant de date t 1 \boldsymbol{t}_{\mathbf{1}} t 1 à laquelle cet échantillon a une activité a 1 = a 0 4 a_{1}=\frac{a_{0}}{4} a 1 = 4 a 0 On a: a ( t ) = a 0 ⋅ e − λ t a(t)=a_{0} \cdot e^{-\lambda t} a ( t ) = a 0 ⋅ e − λ t
À l’instant t 1 t_{1} t 1 : a ( t ) = a 0 ⋅ e − λ t 1 a(t)=a_{0} \cdot e^{-\lambda t_{1}} a ( t ) = a 0 ⋅ e − λ t 1
c.à.d: a 0 4 = a 0 ⋅ e − λ , t 1 \frac{a_{0}}{4}=a_{0} \cdot e^{-\lambda, t_{1}} 4 a 0 = a 0 ⋅ e − λ , t 1
c.à.d: e − λ , t 1 = 1 4 → − λ ⋅ t 1 = ln ( 1 4 ) → t 1 = 2 ln ( 2 ) λ → t 1 = 2 ⋅ t 1 / 2 → t 1 = 2 × 3 , 8 = 7 , 6 jours \begin{gathered} e^{-\lambda, t_{1}}=\frac{1}{4} \quad \rightarrow \quad-\lambda \cdot t_{1}=\ln \left(\frac{1}{4}\right) \quad \rightarrow t_{1}=\frac{2 \ln (2)}{\lambda} \rightarrow t_{1}=2 \cdot t_{1 / 2} \\ \rightarrow t_{1}=2 \times 3,8=7,6 \text { jours } \end{gathered} e − λ , t 1 = 4 1 → − λ ⋅ t 1 = ln ( 4 1 ) → t 1 = λ 2 ln ( 2 ) → t 1 = 2 ⋅ t 1/2 → t 1 = 2 × 3 , 8 = 7 , 6 jours